Циклы холодильной машины и теплового насоса

5. Циклы холодильных установок и тепловых насосов

Охлаждение тел до температуры ниже температуры окружающей среды осуществляется с помощью холодильных установок, работающих по обратному тепловому циклу, т.е. циклу в котором работа сжатия превышает работу расширения и за счет подведенной работы теплота передается от холодного источника к горячему.

При анализе холодильных циклов применять те же обозначения, что и для тепловых двигателей; теплоту, отбираемую из холодного источника, будем обозначать $q_2$, теплоту, отдаваемую горячему источнику, $q_1$, а работу, подводимую в цикле, $l_ц$. Очевидно, что $q_1=q_2+l_ц$, т.е. горячему источнику в обратном процессе передается теплота, равная сумме теплоты $q_2$, отбираемой из холодного источника, и теплоты, эквивалентной подводимой в цикле работе $l_ц$.

Подобно теплосиловой установке холодильная установка включает в себя устройство для сжатия рабочего тела (компрессор или насос) и устройство, в котором происходит расширение рабочего тела (рабочие тела холодильных установок называют хладагентами); расширение рабочего тела может происходить с совершением полезной работы (в поршневой машине или турбомашине) и без совершения ее, т.е. принципиально необратимо (посредством дросселирования).

Машины, применяемые в холодильных установках для охлаждения рабочего тела (хладагента) в процессе его расширения с совершением работы, называют детандерами. При расширении от давления $p_1$ до давления $p_2$ наибольшее понижение температуры будет достигнуто в том случае, когда расширение происходит по изоэнтропе. Поэтому детандеры снабжаются тщательной теплоизоляцией, с тем чтобы процесс расширения был по возможности близок к адиабатному. Детандеры подразделяются на поршневые и турбинные (турбодетандеры). Принципиальная схема поршневого детандера сходна со схемой поршневого двигателя, а схема турбодетандера – со схемой турбины.

Для характеристики эффективности цикла холодильной установки применяется так называемый холодильный коэффициент ε, определяемый следующим образом:

$$ε=frac{q_2}{l_ц}.$$

или

$$ε=frac{q_2}{q_1-q_2}.$$

Одной из основных характеристик теплосиловых установок является мощность установки. Холодильные установки характеризуются холодопроизводительностью – количеством теплоты, отбираемой от охлаждаемого объекта в единицу времени.

Холодильные установки по виду хладагентов делятся на две основные группы: газовые (в частности, воздушные) холодильные установки, в которых хладагент – воздух – находится в состоянии, далеком от линии насыщения и паровые холодильные установки, в которых в качестве хладагентов используются пары различных веществ. Паровые холодильные установки подразделяются на парокомпрессионные, пароэжекторные и абсорбционные.

Отдельную группу составляют термоэлектрические холодильные установки, принцип действия которых основан на использовании эффекта Пельтье, а также установки, основанные на термомагнитном эффекте Эттингсхаузена. В холодильных установках этого типа хладагент отсутствует.

Воздушная холодильная установка была одним из первых типов холодильных установок, примененных на практике.

Адиабатный процесс. Схема воздушной холодильной установки.

Хладагент (воздух) расширяется в детандере 1 от давления $p_1$ до давления $р_2$, совершая работу, отдаваемую детандером внешнему потребителю (например, производя электроэнергию с помощью соединенного с детандером электрогенератора).

Воздух, охлажденный в результате процесса адиабатного расширения в детандере от температуры $T_1$ до температуры $T_2$, поступает в охлаждаемый объем 2, из которого он отбирает теплоту. Процесс передачи теплоты от охлаждаемого объема к воздуху происходит при постоянном давлении воздуха ($р_2=const$). Отвод теплоты из охлаждаемого объема возможен только в том случае, если температура воздуха в течение всего изобарного процесса отбора теплоты будет меньше, чем температура охлаждаемого объема. По выходе из охлаждаемого объема воздух направляется в компрессор 3, где его давление повышается от $р_2$ до $p_1$ (при этом температура воздуха возрастает от $T_3$ до $T_4$). Сжатый компрессором воздух поступает в охладитель 4. Охладитель представляет собой теплообменник поверхностного типа, в котором температура воздуха снижается вследствие отдачи теплоты охлаждающей воде, циркулирующей через охладитель. Процесс в охладителе происходит при постоянном давлении воздуха ($p_1=const$).

Цикл воздушной холодильной установки в р-v диаграмме изображен на рисунке ниже. Здесь 1-2 – адиабатный процесс расширения воздуха в детандере; 2-3 – изобарный процесс отвода теплоты из охлаждаемого объема; 3-4 – процесс сжатия в компрессоре; 4-1 – изобарный процесс охлаждения воздуха в охладителе. В этой диаграмме 3-4-1 – линия сжатия воздуха, а 1-2-3 – линия расширения. Работа, затрачиваемая на привод компрессора, изображается площадью m-4-3-n-m, а работа, производимая воздухом в детандере -площадью m-1-2-n-m. Следовательно, работа $l_ц$, затрачиваемая в цикле воздушной холодильной установки, изображается площадью 1-2-3-4-1.

Процесс в компрессоре может осуществляться либо по адиабате, либо по изотерме, либо по политропе с показателем $1

Адиабатный процесс. $p-v$ диаграмма воздушной холодильной установки.

Цикл этой холодильной установки в $T-s$ диаграмме представлен на рисунке ниже. В этой диаграмме 1-2 – процесс адиабатного расширения воздуха в детандере; 2-3 – изобарный процесс в охлаждаемом объеме; 3-4 – процесс адиабатного сжатия воздуха в компрессоре и 4-1 – изобарный процесс в охладителе. Как видно из $Т-s$ диаграммы, цикл воздушной холодильной машины можно рассматривать как обращенный цикл газотурбинной установки со сгоранием при $p=const$ и адиабатным сжатием воздуха в компрессоре.

В $Т-s$ диаграмме теплота $q_2$, отводимая из охлаждаемого объема, изображается площадью а-2-3-b-а; работа, затрачиваемая в цикле $l_ц$ – площадью 1-2-3-4-1 и теплота, отдаваемая охладителю $q_1$ – площадью 1-a-b-4-1.

Адиабатный процесс. $T-s$ диаграмма воздушной холодильной установки.

Теплота $q_2$, отбираемая воздухом из охлаждаемого объема (холодного источника) в изобарном процессе 2-3, равна

$$q_2=h_3-h_2,$$

а теплота $q_1$, отдаваемая воздухом охлаждающей воде в охладителе (горячему источнику) в изобарном процессе 4-1, равна:

$$q_1=h_4-h_1.$$

Считая воздух идеальным газом с постоянной теплоемкостью, получаем:

$$q_2=c_p·(T_3-T_2),$$ $$q_1=c_p·(T_4-T_1).$$

Тогда выражение для холодильного коэффициента цикла воздушной холодильной установки:

$$ε=frac{q_2}{q_1-q_2}=frac{T_3-T_2}{(T_4-T_1 )-(T_3-T_2)}.$$

Цикл парокомпрессионной холодильной установки. Осуществить в холодильной установке подвод и отвод теплоты по изотермам удается в том случае, если в качестве хладагента используется влажный пар какой-либо легкокипящей жидкости, т.е. жидкости, у которой температура кипения при атмосферном давлении меньше температуры окружающей среды ($t_s≤20$ °C). В этом смысле подобный цикл напоминает теплосиловой цикл Ренкина, осуществляемый во влажном паре также с целью обеспечения изотермических процессов подвода и отвода теплоты. Схема холодильной установки, осуществляющей цикл с влажным паром, представлена на рисунке ниже.

Сжатый в компрессоре до давления $р_2$ влажный пар поступает в охладитель (конденсатор), где за счет отдачи теплоты охлаждающей воде происходит конденсация пара. Процесс конденсации происходит по изобаре-изотерме 2-3, так что из конденсатора выходит жидкость в состоянии насыщения, соответствующем точке 3 на $T-s$ диаграмме. В случае, когда процесс отвода теплоты происходит по изотерме, разность температур конденсирующегося пара и охлаждающей воды может быть весьма малой.

Казалось бы, что далее жидкий хладагент должен быть направлен в детандер. Однако создание детандера, в котором расширяется и совершает работу не газ и даже не пар, а насыщенная жидкость, представляет собой трудную задачу. Поэтому в холодильных установках, использующих в качестве хладагентов влажные пары легкокипящих жидкостей, детандеры не применяются и вместо процесса расширения с отдачей внешней работы используется процесс расширения без отдачи внешней работы, т.е. процесс дросселирования.

Адиабатный процесс. $p-h$ диаграмма парокомпрессионной холодильной установки.

Жидкость при давлении $р_2$ и температуре $T_3$ направляется в дроссельный (или, как иногда говорят, редукционный) вентиль, где она дросселируется до давления $р_2$. Из редукционного вентиля выходит влажный пар при температуре $T_4$ и с малой степенью сухости. По выходе из редукционного вентиля влажный пар направляется в помещенный в охлаждаемом объеме испаритель, где за счет теплоты, отбираемой от охлаждаемых тел, содержащаяся во влажном паре жидкость испаряется; степень сухости влажного пара при этом возрастает. Изобарноизотермический процесс подвода теплоты к хладагенту в испарителе от охлаждаемого объема изображается в $T-s$ диаграмме линией $4-1$. Давление $р_1$ выбирается таким образом, чтобы соответствующая этому давлению температура насыщения была несколько ниже температуры охлаждаемого объема. В отличие от детандера редукционный вентиль позволяет осуществлять плавное регулирование температуры в охлаждаемом объеме посредством изменения степени открытия редукционного вентиля, обусловливающей давление и температуру влажного пара в испарителе.

Из испарителя пар высокой степени сухости направляется в компрессор, где он адиабатно сжимается от давления $р_1$ до давления $р_2$. В процессе адиабатного сжатия степень сухости пара возрастает, так что из компрессора выходит сухой насыщенный пар. Обычно пар после охлаждаемого объема сепарируется, в результате чего влага отделяется и в компрессор поступает сухой насыщенный пар; это приводит к повышению внутреннего относительного КПД компрессора. Заметим, что в разных режимах работы установки возможны случаи, когда состояние пара, выходящего из компрессора, может оказаться как в области насыщения, так и в области перегрева. Затем пар направляется в конденсатор, и цикл замыкается.

Такого рода установка называется парокомпрессионной, так как в ней сжатие влажного пара осуществляется с помощью компрессора. В рассматриваемом цикле парокомпрессионной холодильной установки работа, затрачиваемая на привод компрессора, осуществляющего адиабатное сжатие хладагента, равна:

$$l_к=h_2-h_1.$$

Теплота, подводимая к хладагенту в охлаждаемом объеме, равна:

$$q_2=h_1-h_4.$$

Тогда выражение для холодильного коэффициента парокомпрессионного цикла:

$$ε=frac{h_1-h_4}{h_2-h_1}.$$

Как показывают расчеты, значение $ε$ цикла парокомпрессионной холодильной установки отличается от $ε$ холодильного цикла Карно значительно меньше, чем $ε$ цикла воздушной холодильной установки. Таким образом, парокомпрессионная холодильная установка имеет по сравнению с воздушной холодильной установкой значительно более высокий холодильный коэффициент, а также обеспечивает бóльшую холодопроизводительность. Следовательно, парокомпрессионная холодильная установка при малом температурном интервале термодинамически более совершенна, чем воздушная холодильная установка. При большом температурном интервале выгоднее окажется газовая холодильная установка.

В процессе работы всякой холодильной установки теплота отбирается из охлаждаемого объема и сообщается среде с более высокой температурой. Следовательно, результатом осуществления холодильного цикла является не только охлаждение теплоотдатчика, но и нагрев теплоприемника. Это позволило Кельвину в 1852 г. выдвинуть предложение об использовании холодильного цикла для отопления помещений, т.е. о создании так называемого теплового насоса.

Тепловым насосом называют холодильную установку, используемую обычно для подвода теплоты к нагреваемому объему. Такого рода установку называют тепловым насосом потому, что она как бы «перекачивает» теплоту из холодного источника в горячий; в горячий источник поступает теплота $q_1$, равная сумме теплоты $q_2$, отобранной от холодильного источника, и работы $l_ц$, подводимой извне для осуществления этого холодильного цикла. По существу тепловым насосом является всякая холодильная установка, однако этот термин обычно применяется для обозначения тех установок, главной задачей которых является нагрев теплоприемника.

Адиабатный процесс. Схема установки теплового насоса.

Эффективность теплового насоса оценивается так называемым отопительным коэффициентом, представляющим собой отношение количества теплоты $q_1$, сообщенной нагреваемому объему, к работе $l_ц$, подведенной в цикле:

$$ε_{отоп}=frac{q_1}{l_ц}.$$

На осуществление любого холодильного цикла (в том числе, разумеется, и цикла установки, используемой в качестве теплового насоса) расходуется подводимая от внешнего источника работа $l_ц$. Эта работа затрачивается на привод компрессора или другого аппарата, осуществляющего сжатие хладагента. Разумеется, вся эта работа может быть полностью превращена в теплоту (например, в электронагревателе), которую можно будет использовать для нагрева помещения. Преимущество теплового насоса перед любыми другими отопительными устройствами состоит в том, что при затрате одного и того же количества энергии ($l_ц$) с помощью теплового насоса к нагреваемому помещению подводится всегда большее количество теплоты ($l_ц+q_2$), чем то, которое подводится при любом другом способе отопления (так, при использовании электронагрева количество теплоты, подведенной к нагреваемому объему, равно $l_ц$). Это не должно вызывать удивления: если электронагреватель лишь превращает работу в теплоту, то тепловой насос с помощью того же количества работы превращает теплоту низкого температурного потенциала в теплоту более высокого температурного потенциала («перекачивает» тепло).

Источник

В принципе холодильная установка работает так же, как тепловой насос. Тем не менее, в то время как теплонасос используется для обогрева помещения за счёт поглощения тепла из холодной области (окружающей среды), холодильная машина поглощает тепло из охлаждаемой комнаты и отдаёт наружу. Познакомьтесь со схемой, термоциклом, расчётом к.п.д. и принципом работы термонасоса и чиллера.

Термодинамический цикл теплового насоса и холодильной машины

Под тепловым насосом понимается теплодвигатель, работающий в обратном направлении. При этом тепло передаётся от холодного тела к тёплому, в отличие от естественного направления теплового потока. Кругооборот идёт в направлении, противоположном тепловому двигателю, то есть влево. Поэтому говорят о левостороннем круговом обороте.

Идеальный циклический тепловой насос. График в P-V и T-S – координатах

В насосе происходит повторение со следующими четырьмя изменениями статуса:

Рабочая среда с температуркой T1 расширяется изотермически, поглощая тепло из окружающей среды (участок b-c).
Рабочий агент сжимается адиабатически и нагревается до температуры T2 (участок c-d).
Рабочая среда излучает тепло и дополнительно сжимается изотермически (участок d-a).
Рабочий агент расширяется адиабатически. Охлаждается до начальной температурки T1 (участок a-b).

Изменения в состоянии соответствуют изменениям цикла Карно в противоположном направлении. Идеальную установку, работающую по теории Карно, назвали обратимой тепловой машиной.

Эффективность работы тепл. насоса характеризуется коэффициентом полезного действия: ηтепл.насоса = Q1/A= Q1/Q1−Q2, где Q1 – полученная теплота, Q2 – отданная теплота, A – затраченная электрическим или внутреннего сгорания двигателем мехработа (для управления тепл. насосом). Коэффициент полезного действия больше 1.

К.п.д. тепл. насоса – обратная величина к.п.д. охлаждающей машины: ηтепл.насоса = Q1/A=-Q1/-A=1/ηхолод.маш. К.п.д. насоса выше тогда, когда отводится больше теплоты Q2 от окружения.

Если сравнить тепловой насос с электронагревателем, то придём к выводу: теплонасос эффективнее, так как на нагрев объёмов используется не только электроэнергия, но и теплота от окружающей сферы. Это определяет в будущем шире их применять.

Согласно 1 началу термодинамики объём внутри помещения имеет температуру T1 и теплоэнергию Q1=Q2+A. Идеальный к.п.д. насосного устройства аналогичен идеальному к.п.д. теплодвигателя Карно и не зависит от рабочего агента. Его вычисляют по разности температур T1-T2 по такой формуле:

Термодинамические аспекты

Термодинамика циркуляции регулируется законами теплоравновесия, сохранения и обмена массы и энергии. Последний объясняет последствия необратимости в определенных чередованиях. При учёте этих последствий необратимости определяется свойство, называемое энтропией. Необратим адиабатический (т.е. без передачи тепла) процесс, не имея постоянную энтропию.

Идеальный компрессор сжимает без потерь на трение или тепловую энергию. Фактический компрессор имеет механическое трение и обменивается теплом с окружением. Сжатие, таким образом, сопровождается увеличением энтропии.

Раунд сжатия пара связан с идеальным циклом Карно. Четыре процесса Карно: изоэнтропное сжатие, постоянная температура конденсации T2, изоэнтропное расширение, постоянная температура испарения T1.

Коэффициент полезного действия для этого идеализированного цикла определяется по абсолютным температурам. К.п.д. холодильной машины – обратный показатель эффективности теплонасоса:

КПД Карно становится стандартной или верхней границей для идеальной эффективности цикла в периоде сжатия пара. Нагрев окружающей среды T2 постоянен, в то время как значение T1 зависит от потребителя. Очевидно, что T1 уменьшается так же, как к.п.д.

Идеальный цикл сжатия пара

Идеальное сжатие пара показано на диаграмме «давление-энтальпия». Энтальпия – это сумма внутренней энергии и «энергии потока» хладагента. Линия насыщения (показано жирной линией) идентифицирует положение точек в термодинамическом пространстве, где хладагент изменяет фазу (от жидкости до двух фаз и от двух фаз до пара и наоборот). Как показано на рисунке, сжатие считается изоэнтропным, а в теплообменниках давление постоянно.

Работа сжатия – это разница в энтальпии в состояниях 2 и 1, а передаваемое в помещение (через конденсатор) тепло – разница энтальпий в точках 2 и 3. Устройство для регулирования между состояниями 3 и 4 снижает давление и приводит к изменению хладагента до двухфазного состояния. Этот прогон имеет важное значение при постоянной энтальпии.

В реальных процессах сжатия пара хладагент, попадающий в компрессор, слегка перегревается, в то время как выход из конденсатора, как правило, слегка переохлаждён. Теплообменники также демонстрируют небольшое падение давления, фактическая работа сжатия выше, чем изоэтропное значение идеальной работы. Участки на диаграмме давление – энтальпия становятся полезными аналитическими инструментами.

Ограничением в производительности насосных аппаратов становится размер теплообменников. КПД Карно потребует бесконечные поверхности передачи тепла (с бесконечно малой температурой градиентов). Размер теплообменников связан с пространственными ограничениями установки, стоимостью материалов и ограничениями на доставку.

Для повышения теплопередачи и воздухообмена в тепловых насосах типа «воздух-воздух» используются специальные вентиляторы. Энергия, используемая для привода этих вентиляторов (или насосов в случае систем «вода-воздух», «воздух-вода» или «вода-вода»), учитывается в вычислительной системе.

Сопоставление условий работы холодильной машины и теплового насоса

О принципе работы холодильной машины в этом видео:

Компрессионные холодильные системы

Схема одноступенчатой хол.машины с дроссельным вентилем

Сжатие в охлаждающем устройстве обеспечивается с помощью механического компрессора, а для дросселирования установлен дроссельный вентиль как пример. Два теплообменника соединены в цепи с обеих сторон между элементами сжатия и расширения.

При циркуляции хладагента пар из компрессора I всасываются и сжимается. В реальных компрессорах процесс сжатия осуществить невозможно из-за необратимых потерь. Хладагент конденсируется в выходном теплообменнике (конденсаторе) II. Жидкий хладагент направляется в корпус дросселя III и расширяется. Во время расширения давление хладагента уменьшается, хладагент охлаждается и частично испаряется.

Во втором теплообменнике (испарителе) IV хладагент поглощает тепло, подаваемое из холодного объёма, путём испарения. Компрессор всасывает испарённый хладагент, и круг соединён. Согласно второму закону термодинамики, энергия должна подаваться извне в виде механической работы для работы чиллера. Тепло конденсации, выделяемое на конденсаторе, представляет собой сумму энергии охлаждения, поглощённой испарителем, энергии привода и эксплуатационных потерь от теплоизоляции и трения.

Показатели производительности технически реализованных компрессионных холодильных систем выше 1. В области кондиционирования воздуха с разницей между температурой охлаждаемого воздуха и окружающей средой достигаются показатели производительности до 7.

Реальная холодильная машина

В реальной холодильнике используют разные циклические процессы. Энергетическая схема холодильной установки на рисунке ниже:

Энергетическая схема холодильной установки

В холодильнике тепло, извлечённое изнутри, отводится в комнату через конденсатор на задней стенке. Рабочий хладагент забирает от охлаждаемого объекта (тела) теплоту Q1 и передаёт нагревателю (тепловому резервуару) больший уровень теплоты Q2.

Схема теплонасоса такая же. Отличие от охлаждающей установки заключается в том, что в насосе теплота Q1 нагревает воздух в обогреваемом объёме, а теплота Q2 забирается из менее нагретого окружения. Термоциклы холодильника и теплонасоса совпадают.

Насос для тепла – это устройство, которое извлекает теплоэнергию из низкотемпературного источника (наружный воздух или земля) и передаёт его в высокотемпературный приёмник (обогреваемое помещение здания).

Например, бытовой холодильник можно рассматривать как теплонасос. Охлаждая пищевые продукты, он забирает у них теплоту. Внешний теплообменник, с другой стороны, передаёт теплоту окружающему воздуху. Еда действует как источник, воздух на кухне как приёмник.

Основные законы в термодинамике признают, что не требуется работы для передачи тепла от высокотемпературного источника к низкотемпературному поглотителю (достаточно простого проводящего пути), но требуется передавать тепловую энергию от низкотемпературного источника к высокотемпературному.

Что такое чиллер?

Схема компрессионной охлаждающей машины: A – тепловой резервуар, B – охлаждаемое тело, I – теплоизоляция, 1 – конденсатор, 2 – дроссель, 3 – испаритель, 4 – компрессор

Холодильник представляет собой устройство, которое делает охлаждение. По этой причине в каждом чиллере есть место, которое холоднее, чем температурный уровень окружающей среды (например, испаритель в компрессорных чиллерах). Если подлежащий охлаждению объект приводится в контакт с этим холодным местом, то объект охлаждается.

Чиллер реализует термодинамический круг, в котором тепло поглощается при температуре ниже окружающей среды и выделяется при более высоком термосостоянии. В этом смысле чиллер похож на теплонасос.

Для реализации используются:

Так называемые системы холодного пара, в которых свойства веществ используются для разных температурных уровней кипения или конденсации при разных давлениях. Вещества, используемые таким образом, называются хладагентами. Рабочий диапазон ограничен достижимыми температурами кипения или конденсации хладагентов.
Эффект Джоуля-Томсона, который приводит к реальным газам во время расширения. Этот эффект является, например, основой процесса Линде. Из-за многоступенчатого применения получают низкие температурки, например, для сжижения воздуха.

Чиллер. Об устройстве и принципе работы в этом видео:

Основы теории и расчёта холодильной машины

При искусственном охлаждении осуществляются обратные круговые действия. Идеальным процессом холодильного устройства может быть, например, обратный и обратимый цикл Карно. Действительный кругооборот чиллера отличается от обратимого циклического.

Осуществление перехода от идеала к реальному режиму можно посмотреть на примере парокомпрессионной двухступенчатой холодильной установки на рисунке ниже.

Переход от идеального к реальному холодильному круговому процессу (циклу):

а -обратный цикл Карно; б – обратный цикл Карно с внешней необратимостью; в – теоретический цикл парокомпрессионного чиллера; г – теоретический усложнённый режим парокомпрессионного чиллера; д – реальный режим парокомпрессионного чиллера

Эффективность реального процесса чиллера по отношению к идеалу определяется при помощи к.п.д. (коэффициент полезного действия): η холод.маш = Eд/Ес = η1 η2 η3 η4, где каждый из к.п.д. (η) учитывает переход от циклов по возрастанию. К.п.д. η1 учитывает потери от перехода из режима а к режиму б на рисунке (внешняя необратимость): η1 = ЕсΔ / Ес = [(T0-ср/Tо) – 1] / [Tк/Ткип) – 1].

Коэффициентом η2 = ЕТ / ЕсΔ учитываются потери в теоретическом обороте. В качестве теоретического процесса принята парокомпрессионная одноступенчатая машина (рис., в) с адиабатным сжатием сухого насыщенного пара и с дросселированием жидкости в насыщенном состоянии. Часто цикл называется эталонным. При подсчёте η2 учитываются потери при дросселировании и от перегрева сжатого газа выше температуры конденсации. η2 зависит от свойств хладагента.

К.п.д. η3 = ЕТ.У / ЕТ характеризует усложнённый теоретический режим (на рис., г) по отношению к простейшему циклу. В реальности циркуляция усложняется многоступенчатым сжатием, регенеративным теплообменником и т.п., чтобы достичь улучшения показателей чиллера.

При расчёте η4 = ЕД / ЕТ.У учитываются потери в реальном кругообороте: реальные раунды сжатия, гидропотери, необратимость процессов теплообмена внутри и др.

Переход от усложнённых теоретических действий к действительному прогону (на рис., д) осуществляется в несколько этапов, учитываются такие потери: теплопритоки из окружения, гидросопротивления и др. η4 рассчитывается в виде произведения сомножителей потерь. Величину η4 проектируемой машины оцените по значению ЕД аналогов. Точные значения η4 получаются в ходе испытаний опытного экземпляра.

Реальный тепловой насос

В реальных теплодвигателях не получится создать условия, как в двигателе с циклом Карно. Коэффициент производительности реальных теплонасосов ниже идеального коэффициента производительности.

Реальные насосы для тепла используют рабочие агенты, которые конденсируются при сжатии и испаряются при расширении. В результате используется теплота испарения или конденсации, так что рабочее вещество поглощает или выделяет большее количество тепла.

Поэтому циклические процессы в реальных насосах отличаются от идеального процесса Карно. На следующем рисунке показан поток энергии в перекачивающем устройстве:

Поток энергии в тепловом насосе

Насосы для транспортировки также работают в режиме охлаждения. Тогда значение к.п.д. не обязательно больше единицы. Однако в целях экономии большинство насосов для тепла рассчитаны на работу как в режиме обогрева, так и в режиме охлаждения, что позволяет для отопления и кондиционирования воздуха применять одно и то же оборудование.

Процесс передачи теплоэнергии от источника к потребителю требует в базовых конструкциях протекания жидкости в контуре, проходящего через один теплообменник, который получает тепло от холодного источника тепла, и второй теплообменник, который отбрасывает тепло в тёплый регион. Хотя воздушные циклы не являются необычными, подавляющее большинство традиционных конструкций требуют использования хладагента.

Как устроен тепловой насос и принцип работы в этом видео:

Классификация тепловых насосов

Насосные системы используют источник воздуха, воды, или земли в сочетании с источником тепла, полученному испарителем снаружи. Кроме того, насосные аппараты применяются для нагрева воздуха, как в системе распределения принудительного воздуха, так и для воды (отопление). Насосы для нагрева называются «воздух-воздух», «воздух-вода», «земля-вода», и т.д.

Сам источник, будь то воздух, вода или земля, может быть приёмником теплоты из какого-либо промышленного или отходного процесса (в виде отходного тепла) или даже от сияющей энергии солнца (солнечная помощь).

Приборы для нагрева, выдыхаемые воздух, упрощаются в установке, обслуживании и имеют низкую стоимость. Устройства от наземного и водного источника не подвержены большим колебаниям, наблюдаемых в большинстве систем, связанных с источником воздуха. Относительное постоянство в температуре источника позволяет оптимизировать конструкцию и достигать высокой сезонной эффективности.

Что касается применения, теплонасосы, как правило, попадают в один из трёх типов: бытовые (комнатные), унитарные (сплит-системы) и центральные (сборные). Комнатные теплонасосы являются однопакетным агрегатом, обслуживающим отдельные ограниченные зоны и установленным через стены.

Унитарные типы бывают центральными однозонными или многозонными системами, или классифицируются как одноместные или сплит-системы. Однопакетные агрегаты имеют конденсатор, испаритель и компрессор в одном пакете, в то время как разделённые системы обычно имеют конденсатор и компрессор в одном пакете и испаритель в другом.

Крупные системы, отобранные для соответствия конкретным проектам, имеют отдельные компоненты. Как правило, они используются исключительно в зданиях с большими нагрузками и для других нежилых приложений. На сегодняшний день системы унитарного типа «воздух-воздух» являются наиболее распространёнными и представляют наибольший общий интерес.

Выводы

Тепловые насосы могут быть использованы для отопления зданий. Они поглощают тепло из холодной среды (почва, грунтовые воды или наружный воздух) и отдают его внутрь через нагревательную воду. Механическая энергия, необходимая для этого, получается из электрической энергии (электродвигатель).

Поскольку электрическая энергия поступает из преобразования тепла в механическую энергию и, в конечном счёте, в электрическую энергию, которая связана с большими потерями, работа является экономичной только в том случае, если коэффициент производительности больше 3.

Теплоагрегаты достигли уровня зрелости и приемлемости в качестве экономически эффективных нагревательных устройств. Они применимы как к жилым, так и к коммерческим зданиям. Распространённый тип агрегатов использует воздух в качестве источника теплоты. В виду того, что их эффективность и ёмкость уменьшаются с внешней температуркой, они обычно конструируются для того, чтобы работать со вспомогательными источниками отопления.

Исследования по-прежнему необходимы для улучшения конструкции, описательной методологии, прогнозирования сезонных источников утилизации тепла, стратегий управления и использования теплоисточников помимо окружающего воздуха. Конкурентный характер оборудования для отопления и повышенная приемлемость будут управлять некоторыми из этих улучшений на рынке.

Холодильные машины широко используются в бытовых холодильниках, морозильных камерах, системах дозирования, холодильных камерах, системах кондиционирования воздуха, на катках, бойнях, пивоваренных заводах и в химической промышленности.

Чиллер

Использованная литература

Холодильные машины. Справочник. Главный редактор А. В. Быков. Издательство «Легкая и пищевая промышленность», 1982 – 224 с.
Холодильные машины. Под ред. И. А. Сакуна: – Л. Машиностроение, Ленингр. отд-ние, 1985. – 510 с.
Техническая термодинамика. Учебное пособие. Под ред. проф. Э. И. Гуйго. 2-е изд., испр. и доп.- Л. Изд-во Ленингр. ун-та, 1984. 296 с.

Автор: Королёв Сергей

Источник