Цикл ренкина для насыщенного пара

В паросиловой установке (ПСУ), работающей по циклу Ренкина, изобарный подвод теплоты не заканчивается при достижении паром степени сухости х = 1, а продолжается процессом перегрева пара, что увеличивает среднюю температуру подвода теплоты и уменьшает влажность пара в конце процесса расширения.

Изобарный и изотермический отвод теплоты продолжается до полной конденсации пара. Это позволяет отказаться от парового компрессора и заменить его обычным насосом. ПСУ (рис. 8.2) работает следующим образом. Перегретый пар из парового котла ПК поступает в поршневой паровой двигатель или турбину Т, где адиабатно расширяется (принцип работы турбины рассмотрен в п. 24.2). Производимая при этом работа используется для привода потребителя механической энергии. Чаще всего таким потребителем является электрогенератор ЭГ, но ПСУ применяются также для привода гребных винтов морских судов, мощных воздуходувок и т.д. Электрогенератор с возбудителем и паровая турбина соединяются муфтами в общую линию вращающихся валов и называются турбогенератором или турбоустановкой. Отработанный пар из турбины поступает в конденсатор К, где полностью конденсируется, отдавая теплоту циркуляционной воде. Конденсат поступает в питательный насос ПН, который возвращает его в паровой котел, где вода нагревается до кипения, превращается в насыщенный, а затем перегретый пар, воспринимая теплоту, выделяющуюся при сгорании органического топлива в топке ПК или при реакции деления ядер атомов тяжелых элементов в стержнях ядерного реактора. Рабочее тело — водяной пар или вода — в схеме ПСУ может находиться при двух дав-

Рис. 8.2. Схема паросиловой установки лениях (потерями от гидравлических сопротивлений пренебрегаем). Высокое давление, равное давлению в котле, имеет место от нагнетательного патрубка питательного насоса (т. g) до входа в турбину (т. Ь). Низкое давление, равное давлению в конденсаторе, имеет место от выхлопного патрубка турбины (т. с) до всасывающего патрубка питательного насоса (т. Д В двух элементах схемы давление меняется — в турбине давление уменьшается при адиабатном расширении, в питательном насосе — увеличивается.

Цикл Ренкина (рис. 8.3—8.5) состоит из следующих процессов:

• 1) 1—2 — адиабатное расширение пара в турбине;
• 2) 2—3 — изобарный (и изотермический, если он происходит в области влажного пара) отвод теплоты в конденсаторе;
• 3) 3—4 — адиабатное повышение давления в питательном насосе;
• 4) 4—1 — изобарный подвод теплоты в паровом котле, который состоит из следующих участков:
  • • 4—5 — нагрев воды до кипения;
  • • 5—6 — парообразование;
  • • 6—1 — перегрев пара.

Термический КПД цикла Ренкина по определению равен

Количество подведенной теплоты цх может быть найдено как площадь фигуры а—3—4—5—6—1—2—b на диаграмме Т, s (см. рис. 8.4), а количество отведенной теплоты — как площадь фигуры a—3—2—b. Определение количества теплоты как площади на диаграмме в ин-

Рис. 8.3. Цикл Ренкина на р, ^-диаграмме

Рис. 8.4. Цикл Ренкина на Г, s-диаграмме

Рис. 8.5. Цикл Ренкина на /’, s-диаграмме

женерной практике неудобно. Используя то обстоятельство, что подвод и отвод теплоты в цикле Ренкина происходят при постоянном давлении, заменим количества теплоты соответствующими разностями энтальпий (см. рис. 8.5):

Изменение энтальпии при адиабатном повышении давления воды в насосе даже для очень высоких давлений намного меньше, чем

юо

изменение энтальпии при подводе теплоты в котле. Можно считать, что /3 = /4, тогда

Разность энтальпий Н0 = i] – i2 представляет собой полезную работу, производимую каждым килограммом пара при его расширении в турбине, или работу цикла без учета затрат работы на привод насоса. Эта величина называется располагаемым теплоперепадом турбины.

Действительный процесс расширения пара в турбине отличается от идеальной адиабаты. Хотя корпус турбины хорошо теплоизолирован от окружающей среды, к движущемуся по проточной части турбины пару теплота все-таки подводится. Эта теплота выделяется при совершении паром работы против сил трения и преодоления иных сопротивлений. Теплота подводится как бы изнутри, также как это имеет место при течении в соплах (см. гл. 6). Подвод теплоты приводит к увеличению энтропии пара. Линия действительного процесса расширения отклоняется вправо на диаграммах Т, s и /, s, процесс заканчивается не в т. 2, а в т. 2д. Каждый килограмм пара поэтому производит в турбине работу На = (i{ – /2д) Н0. Величина Ня называется действительным теплоперепадом турбины.

Экономичность действительного цикла Ренкина характеризуется внутренним КПД цикла:

Отношение

называется внутренним относительным КПД турбины и характеризует совершенство ее конструкции.

Лекция №10

Паросиловая установка (ПСУ).

Общие положения. Принципиальная схема ПСУ, рабочие процессы. Теоретический цикл ПСУ (цикл Ренкина) в pv – и Ts – диаграммах. Схема и цикл ПСУ с промежуточным перегревом пара. Выражения для термического к. п.д. циклов. Использование hs – диаграммы для анализа и расчёта ПСУ. Паровая турбина.

Циклы паротурбинных установок

Современная стационарная тепло­энергетика базируется в основном на па­ровых теплосиловых установках. Про­дукты сгорания топлива в этих установ­ках являются лишь промежуточным теп­лоносителем (в отличие от ДВС и ГТУ), а рабочим телом служит чаще всего во­дяной пар.

Циклы Карно и Ренкина насыщен­ного пара. Регенерация теплоты.

Цикл Карно насыщенного пара мож­но было бы осуществить следующим об­разом. Теплота от горячего источника подводится при постоянной температуре по линии 5-1, в результа­те чего вода с параметрами точки 5 пре­вращается в сухой насыщенный пар с параметрами точки 1. Пар адиабатно расширяется в турбине до температуры , совершая техническую работу и превращаясь во влажный пар с пара­метрами точки 2. Этот пар поступает в конденсатор, где отдает теплоту хо­лодному источнику (циркулирующей по трубкам охлаждающей воде), в резуль­тате чего его степень сухости уменьшает­ся от до . Изотермы в области влаж­ного пара являются одновременно и изо­барами, поэтому процессы 5-1 и 2-2′ протекают при постоянных давлениях и . Влажный пар с параметрами точки 2′ сжимается в компрессоре по линии 2′-5, превращаясь в воду с температурой кипения. На практике этот цикл не осуществляется, прежде всего, потому, что в реальном цикле вследствие потерь, свя­занных с неравновесностью протекаю­щих в нем процессов, на привод компрес­сора затрачивалась бы большая часть мощности, вырабатываемой турбиной.

Значительно удобнее и экономичнее в реальном цикле конденсировать пар до конца по линии 2-3, а затем насосом увеличивать давление воды от р2 до по линии 3-4. Поскольку вода несжимаема, точки 3 и 4 почти совпадают, и затрачи­ваемая на привод насоса мощность ока­зывается ничтожной по сравнению с мощностью турбины (несколько про­центов), так что практически вся мощ­ность турбины используется в качестве полезной. Такой цикл был предложен в 50-х годах прошлого века шотландским инженером и физиком Ренкиным и почти одновременно Клаузиусом. Схема теплосиловой установки, в которой осу­ществляется этот цикл, представлена на рис. (На этой схеме показана также возможность перегрева пара в паропе­регревателе 6-1, которая в цикле насы­щенного пара не реализуется).

Рисунок 1 – Циклы Карно и Ренкина насыщен­ного водяного пара

в T,s диаграмме

Рисунок 2 – Схема паросиловой установки:

ПК — паровой котел; Т — паровая турбина; ЭГ– электрогенератор;

К — конденсатор; Н — насос

Теплота в этом цикле подводится по линии 4-5-6 (см. рис.1) в паровом кот­ле, пар поступает в турбину Т и рас­ширяется там по линии 1-2 до давления, совершая техническую работу . Она передается на электрический гене­ратор ЭГ или другую машину, которую вращает турбина. Отработавший в тур­бине пар поступает в конденсатор К, где конденсируется по линии 2-3, отдавая теплоту конденсации холодному источни­ку (охлаждающей воде). Конденсат за­бирается насосом Н и подается снова в котел (линия 3-4).

Термический КПД цикла Ренкина, естественно, меньше, чем цикла Карно при тех же температурах и , по­скольку средняя температура подвода теплоты уменьшается при неизменной температуре отвода. Однако реальный цикл (с учетом неравновесности сжатия пара в компрессоре в цикле Карно) ока­зывается экономичнее.

Теоретически термический КПД цик­ла Ренкина можно сделать равным КПД цикла Карно с помощью регенера­ции теплоты, если осуществить расширение пара не по адиабате 1-2, как в обычной турбине, а по политропе 7 эквидистантной линии 4-5 нагрева воды, и всю выделяющуюся при этом теплоту (площадь 1-1′-7′-7) пе­редать в идеальном (без потерь эксер-гии) теплообменнике воде (площадь 3′-3-5-5′).

На практике такую идеальную реге­нерацию осуществить не удается, однако в несколько ином виде регенеративный подогрев воды применяется очень широ­ко и позволяет существенно увеличить КПД реального цикла.

К сожалению, цикл насыщенного во­дяного пара обладает весьма низким КПД из-за невысоких температур насыщения. Например, при давлении 9,8МПа тем­пература насыщения составляет 311 °С. При температуре холодного источни­ка, равной 25 °С, =(273 + 25)/(273 + 311)=0,49. Даль­нейшее увеличение температуры а значит, и давления не имеет смысла, ибо, мало увеличивая КПД, оно приво­дит к утяжелению оборудования из усло­вий прочности, а также к уменьшению количества теплоты , забираемой каж­дым килограммом воды в процессе испа­рения 5-1 (из-за сближения точек и на рис. и по мере повышения температуры). Это значит, что для по­лучения той же мощности необходимо увеличивать расходы воды и пара, т. е. габариты оборудования.

При температуре, превышающей критическую (для воды кр = 374,15°С что соответствует давлению 22,1 МПа), цикл на насыщенном паре вообще невоз­можен. Поэтому цикл насыщенного пара (регенеративный) применяется в основ­ном в атомной энергетике, где перегрев пара выше температуры насыщения свя­зан с определенными трудностями.

Рисунок 3 – Идеальная регенерация теплоты в цикле насыщенного пара

Между тем металлы, которыми рас­полагает современное машиностроение, позволяют перегревать пар до 550— 600 °С. Это дает возможность уменьшить потери эксергии при передаче теплоты от продуктов сгорания к рабочему телу и тем самым существенно увеличить эф­фективность цикла. Кроме того, перегрев пара уменьшает потери на трение при его течении в проточной части турбины. Все без исключения тепловые электрические станции на органическом топливе рабо­тают сейчас на перегретом паре, а иног­да пар на станции перегревают дважды и даже трижды. Перегрев пара все шире применяется и на атомных электростан­циях, особенно в реакторах на быстрых нейтронах.

Цикл Ренкина на перегретом паре

Изображения идеального цикла перегре­того пара в p-, v-, T-, s-, и h, s–диаграммах приведены на рис. 4. Этот цикл отличается от цикла Ренкина на насы­щенном паре только на­личием дополнительного перегрева по линии 6-1. Он осуществляется в паропе­регревателе, являющемся элементом па­рового котла.

Термический КПД цикла определяет­ся, как обычно, по уравнению

Теплота подводится при в процессах 4-5 (подогрев воды до темпе­ратуры кипения), 5-6 (парообразование) и 6-1 (перегрев пара). Теплота <7ь под­веденная к 1 кг рабочего тела в изо­барном процессе, равна разности энталь­пий в конечной и начальной точках про­цесса: .

Отвод теплоты в конденсаторе осу­ществляется также по изобаре 2-3, сле­довательно,

Термический КПД цикла

Если не учитывать ничтожного повышения температуры при адиабатном сжатии воды в насосе, то и

где — энтальпия кипящей воды при давлении р2.

Рисунок 4 – Цикл Ренкина на перегретом паре:

а — в p,v– диаграмме; б — в T,s-диаграмме

Рисунок 5 – Цикл Ренкина в h,s-диаграмме

Из формулы видно, что КПД идеального цикла Ренкина определяется значениями энтальпий пара до турбины и после нее и энтальпии воды , находящейся при температуре кипения . В свою очередь эти значения опреде­ляются тремя параметрами цикла: дав­лением и температурой пара перед турбиной и давлением р2 за турбиной, т. е. в конденсаторе.

В самом деле, зная и легко отыскать положение точки 1 в h, s – ди­аграмме и найти энтальпию . Пересечение адиабаты, проведенной из точки 1, с изобарой определяет положение точки 2, т. е. эн­тальпию . Наконец, энтальпия воды, закипающей при давлении р2, зависит только от этого давления.

Перегрев пара увеличивает среднюю температуру подвода теплоты в цикле, не меняя температуру отвода теплоты. По­этому термический КПД паросиловой установки возрастает с увеличением тем­пературы пара перед двигателем. Для примера ниже приведена зависимость от при абсолютных давлениях = 9,8 МПа и р2 = 3,9 кПа:

С увеличением давления пара перед турбиной при постоянных и р2 полез­ная работа цикла возрастает, т. е. . В то же время количество подведенной за цикл теплоты несколько уменьшается за счет умень­шения энтальпии перегретого пара . Поэтому чем выше давление тем боль­ше КПД идеального цикла Ренкина.

Рисунок 6 – Влияние давления перегретого пара на параметры цикла Ренкина.

На рисунке 6 видно, что большему давлению перед турбиной соответствует более высокая влажность выходящего из нее пара. При из турбины вы­ходит перегретый пар; при он по­лучается уже слегка влажным, а при степень сухости его значитель­но меньше единицы. Содержание капелек воды в паре увеличивает потери от тре­ния его в проточной части турбины. По­этому одновременно с повышением дав­ления пара за паровым котлом необходи­мо повышать и температуру его перегре­ва, чтобы поддерживать влажность вы­ходящего из турбины пара в заданных пределах.

С этой же целью пар, частично рас­ширившийся в турбине, возвращают в котел и снова перегревают (уже при меньшем давлении), осуществляя так называемый вторичный (а иногда и тре­тичный) подогрев. Одновременно это по­вышает термический КПД цикла.

Турбины атомных электростанций, работающие на насыщенном паре, имеют специальную конструкцию, позволяю­щую отводить выделяющуюся при кон­денсации воду.

Повышение параметров пара опреде­ляется уровнем развития металлургии, оставляющей металлы для котлов и турбин. Получение пара с температу­рой 535—565 °С стало возможным лишь благодаря применению низколегирован­ных сталей, из которых изготовляются пароперегреватели и горячие части тур­бин. Переход на более высокие парамет­ры (580—650 °С) требуют применения дорогостоящих высоколегированных (аустенитных) сталей.

При уменьшении давления р2 пара за турбиной уменьшается средняя темпера­тура отвода теплоты в цикле, а сред­няя температура подвода теплоты меня­ется мало. Поэтому чем меньше давление пара за турбиной, тем выше КПД паро­силовой установки.

Давление за турбиной, равное давле­нию пара в конденсаторе, определяется температурой охлаждающей воды. Если среднегодовая температура охлаждаю­щей воды на входе в конденсатор со­ставляет приблизительно 10—15 СС, то из конденсатора она выходит нагретой до 20—25 °С. Пар может конденсиро­ваться только в том случае, если обеспе­чен отвод выделяющейся теплоты, а для этого нужно, чтобы температура пара в конденсаторе была больше температу­ры охлаждающей воды хотя бы на 5—10°С. Поэтому температура насыщенно­го пара в конденсаторе составляет обыч­но 25—35 °С, а абсолютное давление этого пара р2 соответственно 3—5 кПа. Повышение КПД цикла за счет дальней­шего снижения р2 практически невоз­можно из-за отсутствия естественных ох­ладителей с более низкой температурой.

Теплофикация. Имеется, однако, воз­можность повысить эффективность паро­силовой установки путем увеличения, а не уменьшения давления и температу­ры за турбиной до такой величины, что­бы отбросную теплоту (которая состав­ляет более половины всего количества теплоты, затраченной в цикле) можно было использовать для отопления, горя­чего водоснабжения и различных техно­логических процессов (рис. 7). С этой целью охлаждающая вода, нагретая в конденсаторе К, не выбрасывается в водоем, как в чисто конденсационном цикле, а прогоняется через отопительные приборы теплового потребителя ТП и, охлаждаясь в них, отдает полученную в конденсаторе теплоту. В результате станция, работающая по такой схеме, одновременно вырабатывает и электри­ческую энергию, и теплоту. Такая станция называется теплоэлектроцентралью (ТЭЦ).

Рисунок 7 – Схема установки для совместной выработки

тепловой и электрической энергии:

ПК. — паровой котел; Т — паровая турбина; К — конденсатор-подогреватель; Н — насос; ТП — теп­ловой потребитель.

Цифры соответствуют точкам цикла в Т,s диаграмме

Охлаждающую воду можно исполь­зовать для отопления лишь при том усло­вии, что ее температура не ниже 70— 100 °С. Температура пара в конденсато­ре (подогревателе) К должна быть хотя бы на 10—15 °С выше. В большинстве случаев она получается больше 100°С, а давление насыщенного пара при этой температуре выше атмосферного. Поэтому турбины, работающие по такой схеме, называются турбинами с противо­давлением.

Итак, давление за турбиной с про­тиводавлением получается обычно не ме­нее 0,1—0,15 МПа вместо около 4 кПа за конденсационной турбиной, что, ко­нечно, приводит к уменьшению работы пара в турбине и соответствующему уве­личению количества отбросной теплоты.

Термический КПД установки с про­тиводавлением получается ниже, чем конденсационной установки, т. е. в элек­троэнергию превращается меньшая часть теплоты топлива. Зато общая сте­пень использования этой теплоты стано­вится значительно большей, чем в кон­денсационной установке. В идеальном цикле с противодавлением теплота, за­траченная в котлоагрегате на получение пара (площадь ), полностью используется потребителями. Часть ее (площадь ) превращается в ме­ханическую или электрическую энергию, а часть (площадь 2-7-8-4) отдается тепловому потребителю в виде теплоты пара или горячей воды.

При установке турбины с противо­давлением каждый килограмм пара со­вершает полезную работу и отдает тепловому потребителю количе­ство теплоты . Мощность установки по выработке электроэнергии и ее тепловая мощность пропорциональны расходу пара D т. е. жестко связаны. Это неудобно на практике, ибо графики потребности в электроэнергии и теплоте почти никогда не совпадают.

Чтобы избавиться от такой жесткой связи, на станциях широко применяют турбины с регулируемым проме­жуточным отбором пара. Такая турбина состоит из двух частей: части высокого давления (ЧВД), в которой пар расширяется от давления до давления рот6, необходи­мого для теплового потребителя, и части низкого давления (ЧНД), где пар рас­ширяется до давления р2 в конденсаторе. Через ЧВД проходит весь пар, выраба­тываемый котлоагрегатом. Часть его (при давлении рот6) отбирается и поступает к тепловому потребителю. Остальной пар в количестве проходит через ЧНД в конденсатор К. Регулируя соотношения между и , можно независимо менять как тепловую, так и электрическую нагрузки турбины с промежуточным отбором, чем и объяс­няется их широкое распространение на ТЭЦ. При необходимости предусматри­ваются два и более регулируемых отбора с разными параметрами пара. Наряду с регулируемыми каждая турбина имеет еще несколько нерегу­лируемых отборов пара, исполь­зуемых для регенеративного подогрева питательной воды, существенно повыша­ющего термический КПД цикла.

Своеобразная «теплофикация» мо­жет осуществляться даже на чисто кон­денсационных станциях, где охлаждаю­щая вода из конденсаторов использует­ся, например, для обогрева бассейнов или водоемов, где искусственно выращи­вается рыба. Отбросная теплота может использоваться для обогрева парников, теплиц и т. д. Конечно, потребное в рай­оне ТЭЦ количество теплоты для этих целей значительно меньше общего коли­чества отбросной теплоты, но, тем не ме­нее, такое ее использование является эле­ментом безотходной технологии — техно­логии будущего.

Рисунок 8 – Теплофикационный цикл в Т,s – диаграмме

Рисунок 9 – Установка турбины с регулируемым отбором пара

Несмотря на большие потери эксергии при передаче теплоты от продуктов сгорания к пару, КПД паросиловых установок в среднем выше, чем у ГТУ, и близок к КПД ДВС, прежде всего за счет хорошего использования располага­емой эксергии пара. (Как указано выше, его температура на выходе из конденса­ционной турбины составляет 28—30 °С.)

С другой стороны, большой располагае­мый теплоперепад в турбине и связанный с этим относительно низкий удельный расход пара на выработку 1 кВт позво­ляют создать паровые турбины на ко­лоссальные мощности — до 1200 МВт в одном агрегате!

Поэтому паросиловые установки безраздельно господствуют как на тепловых, так и на атомных элек­тростанциях. Паровые турбины приме­няют также для привода турбовоздухо­дувок (в частности, в доменном произ­водстве). Недостаток паротурбинных установок — большие затраты металла, связанные прежде всего с большой мас­сой котлоагрегата. Поэтому они практи­чески не применяются на транспорте и их не делают маломощными.